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固体塑性变形——细观塑性力学
工程材料的加工是通过塑性变形(如压力加工和精密切削)进行的。 人们研究塑性变形的途径可分为两大类：一类是以传统力学为基础的唯象理论，强调解决问题的数学表达和边界解，被称为宏观塑性力学；另一类是以物理学为基础的微观理论，研究材料真实塑性变形的微观机理与力学性能(如屈服强度 、硬度)之间的相互联系，被称为微观塑性力学。 而细观塑性力学则对于为什么会有塑性各向异性，怎样控制它们，什么样的微观结构会导致何种加工性能，如何使实验或生产数据成为预知等问题做出了回答。 将连续体力学的理论方法应用到不同尺寸量级的塑性性质的研究中是细观塑性力学的主要方法。例如，在位错量级，位于位错核以外的晶格可以看作是弹性连续体，而位错则被认为是弹性体内的线缺陷。
91120编辑于 2022-05-07 - 来自专栏刷题笔记
2-8 符号配对 (20 分)
本文链接：https://blog.csdn.net/shiliang97/article/details/101175098 2-8 符号配对 (20 分) 请编写程序检查C语言源程序中下列符号是否配对
1.1K30发布于 2019-11-08 - 来自专栏Hank’s Blog
2-8 R语言基础 日期与时间
> x2 <- Sys.Date() > class(x2) [1] "Date"
56710发布于 2020-09-16 - 来自专栏WELSIM
正交各项异性Hill 塑性模型
在结构力学领域，很多材料的塑性变形过程是各项异性的，如复合材料，钛合金，增材制造结构，多尺度材料等。 这时传统的各项同性屈服准则就无法准确描述此过程，需要有合适的模型来描述各项异性塑性屈服，常用的各项异性屈服函数有：Hill 系列、Barlat 系列、Banabic和 Cazacu等。 Hill塑性模型是以R. Hill教授命名的，他在1953年被任命为诺丁汉大学应用数学教授。于1950年发表的《塑性数学理论》奠定了塑性理论的基础。 Hill适用于各项异性的塑性变形分析。可以看作是用于各项异性屈服行为的von Mises屈服准则的通用形式。在实际的结构工程中，常用于正交各项异性的塑性材料。 目前MatEditor已经支持了三种正交各项异性Hill塑性材料模型，并支持生成OpenRadioss的材料卡片Law32， Law73/74和Law93。
52610编辑于 2025-07-23 - 来自专栏雪碧君终将成长
C++程序设计 习题2-8
#include <iostream> using namespace std; int main() { char c1,c2,c3,c4,c5; c1='C', c2='h', c3='i', c4='n', c5='a'; c1+=4, c2+=4, c3+=4, c4+=4, c5+=4; cout << c1 << c2 << c3 << c4 << c5 << endl; return 0; } 这里可以考虑将某个特定数字改写为常量、或变量
39450编辑于 2023-02-15 - 来自专栏数值分析与有限元编程
双线性弹塑性模型(四)
dep alpha = alphaN + Sgn(eta_tr) * H * dep ep = epsN + dep flag = 1 # 处于塑性状态
4.5K30发布于 2021-07-01 - 来自专栏数值分析与有限元编程
双线性弹塑性模型(一)
对于弹塑性材料， ,其中 为当前屈服应力。对于初始加载， 等于材料屈服应力，材料达到屈服后， 要基于假定的应变硬化模型来更新。 如图所示，塑性阶段应变增量分为弹性及塑性两部分： 卸载后，弹性应变回复，因而只用应变增量中的塑性应变部分来定义应变硬化参数。 在塑性阶段，应力增量 可用3种模量中的任何一种写出： 因此 Newton–Raphson迭代可得到位移增量进而得到应变增量 ,累积塑性应变 ,累积应力 等等。 一) 计算当前屈服应力 或者 这里 是初始屈服应力，H是塑性模量。无论是受拉还是受压,由于应变硬化，屈服应力不断增加。 由于塑性应变增量仍未知，需要增加一个条件：在加载过程中，修正后的应力必须在屈服面上 由于 ,塑性应变增量总是正的。 接下来进入下一步迭代。
7.2K40发布于 2021-07-01 - 来自专栏数值分析与有限元编程
双线性弹塑性模型(五)
本节内容为多杆结构的弹塑性有限元计算。 对于弹塑性材料， ,其中 含多个杆单元的结构，需要分别判断每个单元的弹塑性状态，确定是 或者 参与计算。 dep alpha = alphaN + Sgn(eta_tr) * H * dep ep = epsN + dep flag = 1 # 处于塑性状态
3.8K40发布于 2021-07-23 - 来自专栏数值分析与有限元编程
弹塑性材料强化准则(Hardening Rule)
一些材料产生塑性变形后，屈服应力增加。加载开始时，材料处于弹性变形阶段，此时应力-应变关系为线性。当达到屈服极限，材料进入塑性变形阶段。 进入塑性变形阶段卸载，卸载曲线斜率与初始曲线斜率相同，如果再加载或者反向加载，后续过程的屈服应力按照不同的硬化模型来确定。 ? 弹塑性材料的包辛格效应(Bauschinger Effect) 在材料塑性加工过程中正向加载引起的塑性应变导致材料在随后的反向加载过程中出现塑性应变软化(屈服极限减少)的现象。 当金属材料先拉伸至塑性变形阶段后卸载至零，再反向加载，即进行压缩变形时，材料的受压屈服极限比材料未经拉伸至塑性变形而直接进行压缩的屈服极限明显要小。 若先进行压缩使材料发生塑性变形，卸载至零后再拉伸时，材料的屈服极限同样会减少。简单概括为：一个方向的强化会导致另一个方向的弱化。 ?
5.6K40发布于 2021-04-30 - 来自专栏IT技术圈
练习2-8 计算摄氏温度 (10分)
给定一个华氏温度F，本题要求编写程序，计算对应的摄氏温度C。计算公式：C=5×(F−32)/9。题目保证输入与输出均在整型范围内。
1.3K20发布于 2021-02-24 - 来自专栏数值分析与有限元编程
双线性弹塑性模型(二)
双线性弹塑性模型(一) 下面基于随动硬化模型来计算当前应力。 随动硬化模型和各向同性硬化模型的主要区别在于屈服面的变化。 随着塑性应变的增加，弹性范围的中心平行于硬化曲线移动 为了模拟这种效应，定义了移动应力(shifted stress) ， 称为返回应力(back stress)，代表弹性范围的中心。 返回应力被视为一个塑性变量，必须在每次迭代时进行存储和更新。 ? 由于塑性应变增量仍未知，需要增加一个条件：在加载过程中，修正后的应力必须在屈服面上 由于 ,塑性应变增量总是正的。 接下来进入下一步迭代。 [算例] 对一根杆做拉伸试验，荷载分级加载。 某一时刻应力 ,塑性应变 , .(1)材料此时处于弹性状态还是塑性状态？(2)当应变增量 ，计算应力和塑性应变。 。 (1) 材料处于弹性状态。 (2) 材料已压缩屈服。
5.1K30发布于 2021-07-01 - 来自专栏数值分析与有限元编程
理想塑性材料的残余应力
如图1所示，圆杆为理想塑性材料，,作用在点，然后撤去，求杆的残余应力。已知杆的半径为。 ▲图1 荷载作用在杆处，可能会有四种情况：都处于弹性状态；塑性而还是弹性；塑性而还是弹性；都进入塑性状态。 从O到C的荷载导致塑性应力分布，而沿CD的卸载仅导致弹性应力分布。叠加需要抵消这些荷载；然而，应力分布不会取消，因此残余应力将保留在构件中。 ▲图4
84050编辑于 2022-05-18 - 来自专栏数值分析与有限元编程
双线性弹塑性模型(三)
某一时刻应力 ,塑性应变 , .当应变增量 ，计算应力和塑性应变。 。 return 0 def KinematicHard1D(MP,deps, stressN,alphaN, epsN): E = MP[0] #弹性模量 H = MP[1] #塑性模量 epnew, flag = KinematicHard1D(mp,delta_eps,nS,nA,nep) print(Snew, Anew, epnew, flag) 手算结果在前一篇 双线性弹塑性模型 当材料达到弹性极限（也称屈服应力）后，材料开始变形塑性的，在塑性变形的第一阶段，应力进一步增加应变比，但坡度（应变硬化）要小得多，直到达到极限强度。 此外，如果材料塑性后施加的载荷降低（卸载），则不遵循先前的应力-应变曲线；材料立即变为弹性。如果施加循环荷载，材料的行为就会变得越来越复杂。
3.3K50发布于 2021-07-01 - 来自专栏大数据文摘
人类偏好的“可塑性”，从博弈说起
经济学家通过为人类受试者提供选择来套取他们的偏好。该技术广泛应用于产品设计、营销和交互式电子商务系统中。
68931发布于 2020-10-30 - 来自专栏CreateAMind
螺旋波、胶质细胞和大脑可塑性
意识、对数螺旋线、胶质细胞和大脑可塑性的猜想 The Conjecture of Consciousness, Logarithmic Spiral, Glial cells and Brain plasticity 我们继续进行研究对数螺旋线和大脑可塑性的工作，螺旋线运动影响了胶质细胞，进而胶质细胞影响了大脑可塑性。我们考虑突触前和突触后的螺旋线的影响。 glial cells is the arid soil, which makes the soil hard and not conducive to root growth. 2 对数螺旋线和大脑塑性
52040编辑于 2023-11-14 - 来自专栏数值分析与有限元编程
简单悬臂梁的弹塑性分析
图示矩形截面梁，材料为理想弹塑性，其拉伸和压缩时的屈服极限相同。已知，自由端施加荷载P，理论上塑性区域会像如图所示一样扩展，直至根部完全破坏。 历史上的多次震害也证明了弹塑性分析的必要性：1968年日本的十橳冲地震中不少按等效静力方法进行抗震设防的多层钢筋混凝土结构遭到了严重破坏，1971年美国San Fernando地震、1975年日本大分地震也出现了类似的情况 相反，1957年墨西哥城地震中11～16层的许多建筑物遭到破坏，而首次采用了动力弹塑性分析的一座44层建筑物却安然无恙，1985年该建筑又经历了一次8.1级地震依然完好无损。 可以看出，随着建筑高度迅速增长，复杂程度日益提高，完全采用弹性理论进行结构分析计算和设计已经难以满足需要，弹塑性分析方法也就显得越来越重要。
1.2K10编辑于 2022-04-14 - 来自专栏用户9688177的专栏
混凝土塑性损伤CDP模型的几个问题
在以往的课程和技文中都曾描述过混凝土塑性损伤（CDP）模型，但由于描述不够完整、清晰，还是给读者和学员留下不少的疑问，在这里表示歉意。 【图一】 单轴压缩模型（左侧）、材料模型CDP定义塑性、但没有定义损伤参数。 2010规范用C50混凝土损伤塑性本构关系数据曾经在课程中说过CDP的本构模型，重点提到了本构的静水压力相关性，但并没有给出直观的对比曲线，所以大家印象不深刻，还是会提出诸如：为什么单元应力比定义的屈服强度还大的问题
2.9K20编辑于 2022-05-23 - 来自专栏cwl_Java
C++编程之美-数字之魅(代码清单2-8)
代码清单2-8 Type Find(Type* ID, int N) { Type candidate; int nTimes, i; for(i = nTimes =
23350编辑于 2022-11-30 - 来自专栏ypw
题目 1676: 算法2-8~2-11：链表的基本操作
题意：根据题意，意思就是实现插入，删除，展示，以及得到元素，并判断是否删除加入成功以及表内元素是否为空。
41100发布于 2021-03-04 - 来自专栏WELSIM
使用WELSIM进行有限元塑性变形分析
塑性变形是指结构在一定外力作用下，材料受力超过屈服极限，由纯弹性应变转变为塑性应变的过程，整个过程也称之为弹塑性变形。工业中塑性变型随处可见，如各种钣金件的冷加工，汽车车身的压铸成型。 同时在很多工况下，工程师们要求结构避免发生塑性变形，以避免材料失效。因此塑性分析是结构有限元分析中经常遇到的分析类型。通用工程仿真软件WELSIM已经提供了对塑性分析的支持。 本文从实际软件操作角度，对当前版本的塑性分析功能做一个简要描述。塑性变形从数学角度描述，是一种材料本构关系的非线性过程，因此需要软件需要有较强的求解非线性问题的能力。 由于塑性变形的主要复杂度集中在材料部分，因此对于材料的输入和编辑有较多的工作。同时塑性模型种类多，对前端界面提出了较高的要求。 因此支持的默认塑性分析有：Bilinear, Multilinear, Swift, Ramberg-Osgood, 和Kinematic塑性硬化。
36710编辑于 2025-04-12
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